Современные системы кондиционирования

Май 2009

Все механические, электрические и магнитные процессы можно поделить на обратимые и необратимые. Обратимые процессы — это эти процессы, в коих исходное состояние имеет возможность быть достигнуто без некоторых остаточных перемен системы. Например, механические либо электрические шатания протекают обратимо, т.к. они время от времени попадают в исходное состояние. Идеальные обратимые процессы характеризуются следующими признаками: 1. Исходное состояние достигается путем обратного хода процесса (колебание маятника). 2. Регенерацию исходного состояния не настятельно просит подвода энергии извне. Рис. 3.2.5. Графическое представление работы при сжатии газа в Р-Кдиаграмме механическую энергию в Р- V диаграмме (рис. 3.2,5) можно предположить как площадь, заключенную меж кривой процесса и осью ординат: dW-p-dV. 3. Обратимый процесс не оставляет ни в некоем из участвующих в ходе тел остаточных перемен состояния. Противоположностью обратимых процессов считаются процессы необратимые, например, пластические процессы диструкции тел, химические реакции, предоставление энергии излучением. Необратимые процессы характеризуются следующими признаками: 1. Все необратимые процессы сами собой проходят только в одном направлении. Например, аромат духов обратно во флакончик не возвращается. 2. При всех необратимых процессах работа растрачивается, т.е. упускается вероятность осуществить полезную работу. Вместо нужной работы случается только нагревание тел (нагретый газ в поршне идет на манёвр поршня, хотя часть тепла излучается в пространство). Для непрерывности необратимого процесса нужно пополнять систему энергией извне. 3. В закрытых системах необратимые процессы приводят к остаточным переменам состояния систем. Для количественной оценки степени совершенства обратимых процессов Клаузис (1882) использовал понятие энтропии, суть которого заключается в следующем. Всякое перемещение частиц устремляется к беспорядку. Энтропия характеризует, как далеко ушло нацеленное (упорядоченное) перемещение частиц к массовому волнению и насколько сложно (или невозможно) совершить обратный переход. По сути, энтропия определяет процесс теплообмена системы с находящейся вокруг средой. При выполнении процесса сжатия в цилиндре с поршнем При изыскании тепловых процессов существенно не абсолютное значение энтропии что же касается 5 = 0 при Г а& = 0, а перемена (прирост) энтропии рабочего тела в ходе теплового цикла: Энтропия, S, кДж/((сг-К) Рис. 3.2.6, Графическое представление элементарной энтропии , . , т ^ т ' где Опогм — ■ обратимо поглощенная энергия; Т — полнейшая температура при поглощении. Обратимый процесс без издержек с Д5 = 0 фактически недостижим. В настоящих замкнутых системах AS > 0. Пример. Возрастание энтропии при плавлении. Пускай тело массой М имеет удельную энтальпию (теплосодержание) плавления / и температуру плавления Т пл . Процесс плавления случается в среде с температурой, превышающей Т„ л на исчезающе небольшую величину. Энтальпия плавления / поглощается фактически при температуре плавления, В таком случае энтропия плавящегося тела возрастет на значение ft, (3.2.3) Д5 = M-I , а удельное приращение энтропии составит: Подобно оценку тепловой энергии можно вычислить как dq =T -ds, dq откуда ds ^-jr- В тех случаях энтропия станет равна - . Л9 =^=-L уа ~м~т пл - Стоит отметить для воды Т пл = 273,16 К, / = 3,35 ■ 10 s Втс/кг, а удельное приращение энтропии составит: д ^ _ 3,35 10 J уд 273,16 = 1,21-10 ; Вт-с кг-К Для ртути в соответствии с этим = 234,1 К; / = 11,8 ■ 103 Вт-с/кг, удельное приращение энтропии кг-К Пример, Возрастание энтропии при испарении. Пускай тело массой М имеет удельную энтальпию улетучивания г, в тех случаях приращение энтропии при испарении составит: Для воды (Г исп - 373,16 К и г - 2,26 • 10 5 Вт-с/К) удельное приращение энтропии составит 6,06-10 3 Вт-сДкг-К). Понятие энтропии очень сложное. Стоит отметить в [21] по этому предлогу сказано: "Не станем забывать, что понятие энергии считается интуитивным, а энтропии — абстрактным, и что они были восприняты человеком только недавно и с наибольшим трудом".…
Читать дальше ДИАГРАММА ХОЛОДИЛЬНОГО ЦИКЛА

1. Оценку работоспособности клапана V4V возможно произвести путем измерения температуры на трубках (А), (В), (С) и ( £ >). На трубке (Л), которая многократно соединена с нагнетательным патрубком, температура обязана быть 70-90 *С (при определении температуры тактильно будьте осторожны!). На трубке (С), соединенной со всасывающей магистралью, температура обязана быть 8-12 "С. На трубках (В) и (D) температура находится…
Читать дальше ДИАГНОСТИКА НЕИСПРАВНОСТИ ЧЕТЫРЕХХОДОВЫХ КЛАПАНОВ

Вентиляторы, использующиеся в центральных кондиционерах, описаны в разделе 10. Расход воздуха составляет от 1000 до 200 000 м 3 /ч. Скорость перемещения потока воздуха в живом сечении установки не обязана превышать 5 м/с. Советуемая скорость при нагреве и вентиляции — от 2,5 до 3 м/с, в режиме замараживания — от 2 до 2,5 м/с. При выборе наиболее высокой скорости необходимо предусматривать каплеуловители и шумоглушители. Рис. 9,2,7. Вентиляторные секции центральных…
Читать дальше ВЕНТИЛЯТОРНЫЕ СЕКЦИИ